Această explozie are o asemănare exterioară cu o explozie nucleară de la sol și este însoțită de aceiași factori dăunători ca o explozie de la sol. Diferența este că norul de ciuperci al unei explozii de suprafață constă din ceață radioactivă densă sau praf de apă.

Caracteristic acestui tip de explozie este formarea undelor de suprafață. Efectul radiației luminoase este slăbit semnificativ datorită ecranării cu o masă mare de vapori de apă. Defectarea obiectelor este determinată în principal de acțiunea unei unde de șoc aerian. Contaminarea radioactivă a zonei de apă, a terenului și a obiectelor are loc din cauza precipitațiilor particulelor radioactive din norul de explozie. Exploziile nucleare de suprafață pot fi efectuate pentru a distruge nave mari de suprafață și structuri solide ale bazelor navale, porturi, atunci când contaminarea radioactivă severă a apei și a zonelor de coastă este permisă sau de dorit.

Explozie nucleară subacvatică.

O explozie nucleară subacvatică este o explozie efectuată în apă la o anumită adâncime. Cu o astfel de explozie, blițul și zona luminoasă nu sunt de obicei vizibile. În timpul unei explozii subacvatice la o adâncime mică, o coloană goală de apă se ridică deasupra suprafeței apei, atingând o înălțime de peste un kilometru. În vârful coloanei se formează un nor, format din stropi și vapori de apă. Acest nor poate atinge câțiva kilometri în diametru. La câteva secunde după explozie, coloana de apă începe să se prăbușească și la baza ei se formează un nor, numit val de bază. Unda de bază este formată din ceață radioactivă; se răspândește rapid în toate direcțiile de la epicentrul exploziei, se ridică simultan și este purtat de vânt. După câteva minute, unda de bază se amestecă cu norul sultan (sultanul este un nor învolburat care învăluie partea superioară a coloanei de apă) și se transformă în stratocumulus din care cade ploaie radioactivă. O undă de șoc se formează în apă, iar pe suprafața ei - unde de suprafață se propagă în toate direcțiile. Înălțimea valurilor poate ajunge la zeci de metri. Exploziile nucleare subacvatice sunt concepute pentru a distruge navele și a distruge partea subacvatică a structurilor. În plus, acestea pot fi efectuate pentru contaminarea radioactivă puternică a navelor și a fâșiei de coastă.

O explozie nucleară subacvatică este o explozie efectuată în apă la o anumită adâncime. Cu o astfel de explozie, blițul și zona luminoasă nu sunt de obicei vizibile. În timpul unei explozii subacvatice la o adâncime mică, o coloană goală de apă se ridică deasupra suprafeței apei, atingând o înălțime de peste un kilometru. În vârful coloanei se formează un nor, format din stropi și vapori de apă. Acest nor poate atinge câțiva kilometri în diametru. La câteva secunde după explozie, coloana de apă începe să se prăbușească și la baza ei se formează un nor, numit undă de bază. Unda de bază este formată din ceață radioactivă; se răspândește rapid în toate direcțiile de la epicentrul exploziei, se ridică simultan și este purtat de vânt. După câteva minute, unda de bază se amestecă cu norul sultan (sultanul este un nor învolburat care învăluie partea superioară a coloanei de apă) și se transformă într-un nor stratocumulus, din care cade ploaia radioactivă. O undă de șoc se formează în apă, iar unde de suprafață se formează pe suprafața acesteia, răspândindu-se în toate direcțiile. Înălțimea valurilor poate ajunge la zeci de metri. Exploziile nucleare subacvatice sunt concepute pentru a distruge navele și a distruge partea subacvatică a structurilor. În plus, acestea pot fi efectuate pentru contaminarea radioactivă puternică a navelor și a fâșiei de coastă.

Factorii dăunători ai unei explozii nucleare și impactul lor asupra diferitelor obiecte.

O explozie nucleară este însoțită de eliberarea unei cantități uriașe de energie și este capabilă să incapaciteze aproape instantaneu oamenii neprotejați, echipamentele, structurile și diversele materiale amplasate în mod deschis la o distanță considerabilă. Principalii factori dăunători ai unei explozii nucleare sunt: ​​unda de șoc (unde de explozie seismică), radiația luminoasă, radiația penetrantă. impuls electromagnetic, și contaminarea radioactivă a zonei.

undă de șoc. Unda de șoc este principala factor dăunător explozie nucleara. Este o zonă de compresie puternică a mediului (aer, apă), care se propagă în toate direcțiile din punctul de explozie cu viteză supersonică. La începutul exploziei, granița frontală a undei de șoc este suprafața mingii de foc. Apoi, pe măsură ce se îndepărtează de centrul exploziei, granița frontală (fața) a undei de șoc se desprinde de minge de foc, încetează să strălucească și devine invizibilă.

Principalii parametri ai undei de șoc sunt excesul de presiune în fața undei de șoc, timpul de acțiune și viteza capului. Când o undă de șoc se apropie de orice punct din spațiu, presiunea și temperatura cresc instantaneu în ea, iar aerul începe să se miște în direcția de propagare a undei de șoc. Odată cu distanța față de centrul de explozie, presiunea în frontul undei de șoc scade. Apoi devine mai puțin atmosferică (are loc o rarefacție). În acest moment, aerul începe să se miște în direcția opusă direcției de propagare a undei de șoc. După stabilirea presiune atmosferică circulația aerului se oprește.

Influența condițiilor de explozie asupra propagării undelor de șoc

Propagarea undelor de șoc și efectul său dăunător sunt influențate în principal de condiţiile meteorologice, terenul şi pădurile.

Conditiile meteo au un efect semnificativ doar asupra parametrilor undelor de șoc slabe (DPav 0,1 kg/s) . De regulă, vara, pe vreme caldă, parametrii undei de șoc sunt slăbiți în toate privințele, iar iarna, întărirea acesteia, mai ales în direcția vântului. Ca urmare, dimensiunea zonelor afectate, în special a obiectelor cu rezistență redusă, poate varia de mai multe ori.

Cu ploaie și ceață se observă o scădere a presiunii undei de șoc a aerului, mai ales la distanțe mari de locul exploziei. În condiții de ploaie medie, ceață, presiunea în fața undei de șoc este cu 5-15% mai mică decât în ​​absența precipitațiilor.

In conditii ploaie torentiala iar presiunea ceții în unda de șoc este redusă cu 15-30%.

Relieful zonei poate întări sau slăbi efectul undei de șoc. Cu o pantă de 10-20°, presiunea crește cu 10-50%, iar cu o pantă de 30°, presiunea poate crește de 2 ori sau mai mult. În râpe, goluri, a căror direcție coincide cu direcția undei de șoc, presiunea este cu 10-20% mai mare decât la suprafață. Pe pante opuse de înălțime, în raport cu centrul exploziei, precum și în goluri și râpe situate la un unghi mare față de direcția de propagare a undei de șoc, presiunea în frontul acesteia scade. Raportul de reducere a presiunii depinde de panta pantei inverse. Cu o pantă de 20°, presiunea scade de 1,1-1,4 ori, iar cu o pantă de 30° - de 1,2-1,7 ori.

Fenomenele care apar în timpul exploziilor subacvatice sunt asociate cu o gamă foarte largă de probleme la care participă mișcările instabile. Începem prin a lua în considerare două probleme destul de clasice.

Colapsul bulelor. Una dintre primele întrebări care apar atunci când studiem o explozie sub apă este întrebarea cum se modifică în timp bula de gaz formată în timpul exploziei, care este umplută cu produse de detonare explozive.

În formularea cea mai simplă aproximativă, problema poate fi formulată după cum urmează. Fie ca o bulă de gaz sferică de rază variabilă să fie într-un fluid incompresibil nemărginit cu densitate 1 și presiune constantă.Neglijăm gravitația, vâscozitatea, precum și tensiunea superficială și condensarea gazelor din bulă. Este necesar să se găsească legea modificării razei

Viteza de mișcare a fluidului cauzată de o modificare a razei bulei, în acest moment timpul depinde doar de distanța punctului considerat de centrul bulei și este

unde este o funcție a timpului. Această relație ne permite să calculăm energia cinetică a întregii mase a lichidului în acest moment

Vom presupune că în momentul inițial lichidul este în repaus, chiar dacă diferența dintre presiunea din lichid și presiunea gazului din interiorul bulei este egală, în virtutea propunerilor noastre, aceasta este o valoare constantă. Dacă tensiunea superficială este ignorată, atunci

(semnul minus se explică prin faptul că de unde găsim prin integrare

Comparând această expresie cu (2), obținem o ecuație diferențială cu variabile separabile

iar integrarea ei duce la relaţia

din care puteți găsi dependența necesară

Din ecuația (4) rezultă că la , viteza R crește la nesfârșit deoarece Aceasta reflectă faptul că în momentul în care bula dispare, apare un ciocan de ariete - avem un exemplu de caracteristică globală, care a fost menționată mai sus. Efectul descris se numește colaps cu bule.

Presupunând în (5) găsim timpul de colaps:

Puteți lua în considerare și o bulă pulsatorie, care, după prăbușire, se extinde la dimensiunea inițială. Ultima formulă ne permite să determinăm perioada de oscilație a unei astfel de bule:

Rețineți că în formularea exactă a problemei mișcării bulei de gaz formată în timpul unei explozii subacvatice, ar trebui să se țină seama de influența suprafeței apei și a gravitației, iar presiunea din bule trebuie considerată ca fiind în schimbare în funcție de lege:

unde volumul bulei în timp este o constantă. Masa de gaz din interiorul bulei și forțele de tensiune superficială pot fi neglijate. În acest cadru, la momentul inițial, suprafața apei poate fi considerată plată, iar limita bulei de gaz poate fi considerată o sferă; o modificare suplimentară a formei acestor suprafeţe se constată din rezolvarea problemei.

Rezolvarea problemei mișcării unei bule de gaz într-o formulare atât de exactă pt stadiul inițial primit recent de L. V. Ovsyannikov. Despre etapele ulterioare ale mișcării vom vorbi mai jos când vom discuta problema sultanului.

mingi Bjorknes. Lăsați două bule de aer sau de gaz să pulseze într-un fluid infinit, pe care încă îl presupunem a fi incompresibil (cu o densitate de 1) și fără greutate.

În secolul trecut, tatăl și fiul Bjerknes au descoperit și explicat un fenomen interesant asociat cu acest experiment - se dovedește că, dacă bulele pulsează în aceeași fază, atunci sunt atrase unul de celălalt, iar dacă sunt în antifază, se resping reciproc.

Pentru a explica acest fenomen, avem nevoie de următorul fapt elementar - o bilă care se mișcă translațional într-un fluid infinit poate fi imitată de un dipol punctual situat în centrul bilei. Într-adevăr, lăsați o minge cu raza R să se miște cu viteză de-a lungul axei x. Potențialul de viteză al acestei mișcări este o funcție armonică în afara bilei egală cu 0 la infinit și pe suprafața bilei care satisface condiția (componenta normală a vitezei și 0 sunt coordonate cilindrice, vezi Fig. 101). Aceste condiții sunt evident

satisface funcția și soluția problemei este unică, prin urmare, este potențialul dorit. Vedem că în afara bilei coincide cu potențialul de viteză al dipolului situat la originea coordonatelor: de altfel

Trecand la descrierea fenomenului Björknes, sa inlocuim bulele cu surse punctuale de intensitati situate respectiv in punctele axei x, de altfel, daca bulele pulsa in aceeasi faza, si daca pulsa in antifaza. Pentru a ține cont de posibilitatea deplasării centrelor bulelor, vom presupune și că dipolii sunt plasați în aceleași puncte. Deoarece bulele sunt egale, este suficient să studiem mișcarea uneia dintre ele, să zicem, cea care pulsează în vecinătatea originii. Vom presupune că razele bulelor sunt mici în comparație cu a.

Dacă neglijăm influența dipolului situat în punctul , atunci în punctul M, aproape de originea coordonatelor, potențialul câmpului de viteză se va scrie sub forma

unde I este distanța punctului M până la a doua sursă și momentul dipolului (Fig. 101). Avem și aproape de origine Prin urmare, (9) poate fi rescris aproximativ sub forma

sau, dacă aruncăm constanta nesemnificativă (pentru un termen fix, în forma

Aici primul termen dă potențialul sursei situate la origine, al doilea -

potenţialul altei surse (aproximativ) iar a treia - potenţialul dipolului. Dacă notăm prin raza bulei care pulsează în vecinătatea originii, atunci rata modificării acesteia (care este determinată de primul termen) și viteza de translație a bulei este determinată de al treilea termen; semnul plus se explică prin faptul că vorbim de viteza bulei, nu de lichid).

Să folosim acum faptul că, în virtutea presupunerii noastre de imponderabilitate, presiunea totală asupra bulei trebuie să fie egală cu zero. Conform integralei Cauchy, presiunea într-un punct apropiat de început,

La integrarea peste sfera limită și balon, termenii care nu depind de 0 sau sunt proporționali se anulează din cauza simetriei, deci numai termenii

Condiția ca presiunea totală să dispară duce, așadar, la egalitate

corect în orice moment

Rămâne de luat în considerare faptul că pentru întreaga perioadă de pulsație a bulei, efectele totale ale schimbării sunt egale cu zero. Dar apoi, după cum se poate observa din (12), efectul total al unei modificări a valorii de-a lungul perioadei și, prin urmare, a semnului este opus semnului Deoarece

viteza de translație a centrului bulei și apoi concluzionăm că incrementul pentru perioada de pulsație este negativ la și pozitiv la.Asta explică fenomenul Björknes.

Să remarcăm încă o variantă a aceluiași fenomen. După cum se știe, influența unui perete solid asupra unei surse este exact echivalentă cu influența unei alte surse de aceeași intensitate asupra acesteia, situată în oglindă simetric cu prima sursă în raport cu perete.

În mod similar, acțiunea asupra sursei suprafeței libere poate fi înlocuită cu acțiunea unei surse simetrice, a cărei intensitate este opusă în semn cu intensitatea primei surse.

Orez. 102. (vezi scanare)

Prin urmare, analiza de mai sus explică și următorul fapt observat experimental: o bula de gaz care pulsează în apă lângă un perete solid este atrasă de perete, iar o bula care pulsează în apropierea suprafeței libere este respinsă de pe acesta.

Să trecem la noi provocări.

Paradox într-o explozie subacvatică. Lăsați un cilindru gol cu ​​pereți groși (20-30 mm) și un fund subțire (1-3 mm) din fier sau cupru să fie parțial scufundat în apă (Fig. 102, a). La o adâncime fixă ​​de scufundare H la o distanță h de fundul cilindrului, se plasează o sarcină explozivă pe axa acestuia și se efectuează o explozie. Pentru fiecare h, este selectată greutatea minimă a încărcăturii, la care fundul este distrus.

Este firesc să ne așteptăm ca funcția să crească strict, dar următorul fapt paradoxal a fost observat în numeroase experimente: funcția F crește strict până când h atinge o anumită valoare; după aceea, într-o secțiune de două sau trei ori mai mare, rămâne practic constantă. ; când valoarea lui F crește din nou (Fig. 102, b). Natura distrugerii fundului se schimbă, de asemenea, atunci când fundul sparge printr-o zonă mare și când ruptura este localizată brusc.

Să dăm o explicație calitativă a acestui paradox. Experimentele arată că efectul unei explozii explozive subacvatice este împărțit în două etape. În prima etapă, imediat după explozie, produsele exploziei formează o bulă de gaz. În primul rând, o undă de șoc se îndepărtează de ea, care transportă aproximativ jumătate din energia exploziei, iar apoi vitezele lichidului cresc, iar diametrul bulei de gaz crește rapid.

Dacă la sfârșitul acestei etape nu are loc străpungerea fundului și eliberarea de gaze în atmosferă, atunci începe a doua etapă.

Bula de gaz sub acțiunea presiunii atmosferice va începe să se micșoreze, îndepărtându-se de fundul cilindrului. Am luat în considerare problema comprimării unei bule de gaz în apă mai sus; trebuie avut în vedere doar că în practică forma sa nu este sferică, ci în formă de pară cu prelungirea în jos. În timp, bula se aplatizează, formând un capac cu o crestătură în partea de jos și, prin urmare, prăbușirea bulei are loc pe suprafața sa inferioară. Șocul hidraulic care se produce în momentul prăbușirii duce la un jet care se întoarce la fundul cilindrului (Fig. 103). Acest jet are un caracter cumulativ, energia din el este comparabilă cu energia unei bule

prima etapă. La o anumită greutate F a încărcăturii, jetul străpunge o mică gaură în partea inferioară a cilindrului.

Descoperirea în prima etapă a procesului se caracterizează printr-o creștere strictă a funcției în a doua etapă, forța de defalcare depinde puțin de distanță. Astfel, imaginea calitativă a fenomenului poate fi considerată suficient de clară, dar încă nu a fost efectuat un calcul cantitativ oarecum complet.

Cumul sferic.În capitolul anterior, am considerat mișcarea jeturilor cumulate ca fiind constantă. Între timp interes mare reprezintă și procesul de formare a jetului, care este în esență nestaționar.

Pentru simplitate, să luăm în considerare cazul cumulării sferice, unde se presupune că în momentul inițial lichidul ocupă semi-spațiul inferior cu o adâncitură în formă de emisferă. În plus, se presupune că la , lichidul devine instantaneu greu, iar funcția potențială și viteza particulelor pe suprafața liberă sunt egale cu zero.

Problema se reduce la găsirea unei funcții armonice în coordonate spațiale în regiunea variabilă egală cu 0 la infinit și pe granița (suprafața liberă a lichidului) care satisface condiția

care, ținând cont de raport

poate fi rescris ca

O soluție aproximativă a acestei probleme în versiunea plană poate fi obținută prin metoda

analogii electrohidrodinamice (EGDA) folosind hârtie conductoare electric. Pentru aceasta, este necesar să scrieți diferența analogă a condiției (13); dacă notăm cu indice punctele de pe suprafața liberă a lichidului și cu indicele pasului de timp, atunci vom avea

În momentul inițial, obținem distribuția Ф pe suprafața liberă cunoscută:

Prin implementarea acestor condiții la limită pe hârtie conductoare electric, putem construi linii de potențial egal și apoi linii fluide pentru punctele selectate ale suprafeței libere. Apoi, puteți găsi viteza fluidului în aceste puncte, puteți construi o suprafață liberă la un moment dat cu un indice și puteți utiliza (14) pentru a găsi o nouă distribuție potențială pe această suprafață. Această distribuție se realizează din nou pe hârtie conductoare electric și procesul continuă.

Pe fig. 104 prezintă o imagine consistentă a formării unui jet cumulat sub acțiunea gravitației pentru momentele de timp

Rezultatele au fost obţinute de V. Kedrinsky prin metoda descrisă mai sus.

Pe fig. 105 prezintă filmări cu repetarea experimentului lui Pokrovsky (§ 29). O eprubetă cu apă, a cărei suprafață liberă primește o formă sferică cu ajutorul unui menisc de sticlă (vizibil în primul cadru), este aruncată vertical pe masă. În momentul impactului, lichidul devine instantaneu greu, astfel încât această experiență poate fi considerată în legătură cu

(click pentru a vizualiza scanarea)

cu calculele de mai sus pentru cumul sferic. Sub ramele din fig. 105 indică timpul scurs de la impact.

Problema SultanuluiÎn anumite condiții, ca urmare a unei explozii subacvatice, se observă un fenomen interesant, numit „sultan” - apa este aruncată la o înălțime mare deasupra suprafeței libere sub forma unui con îngust (Fig. 106). Este notat ca

acest fenomen este caracteristic unui mediu lichid și nu se observă în exploziile subterane.

Să subliniem câteva caracteristici ale unei explozii subacvatice. În secțiunea anterioară, am vorbit deja despre două etape în dezvoltarea unei astfel de explozii. Prima etapă, foarte scurtă, se caracterizează prin crearea unei unde de șoc, care ia aproximativ jumătate din energia totală a exploziei. În problema considerată aici, valul ajunge la suprafața liberă și rupe o anumită masă de apă. Masa ciobită se descompune într-un număr mare de stropi mici, fiecare cu o energie mică, iar pe suprafața liberă se formează o pâlnie sub forma unei depresiuni.

A doua etapă este asociată cu evoluția bulei de gaz formată în timpul exploziei, care transportă și aproximativ jumătate din energie. Această evoluție, după cum am spus, duce la colaps și formarea unui jet, care (în condițiile adecvate de explozie, adică adâncimea încărcăturii și greutatea acesteia) iese la suprafața liberă în momentul în care o pâlnie. s-a format acolo. În această etapă, puteți utiliza modelul debitului potențial al unui fluid incompresibil - ajungem la problema determinării câmpului de viteză ortogonal pe suprafața pâlniei (problema cumulului sferic, care tocmai a fost menționată). Ca urmare, pâlnia scapă

un jet cumulat, care dă sultanului - o explozie cu destul de multă energie.

Un fenomen foarte asemănător (dar, desigur, cu mult mai puțină energie) se observă atunci când un glonț este tras în apă într-o direcție perpendiculară pe suprafața liberă (Fig. 107). O altă manifestare a aceluiași efect poate fi observată atunci când o ploaie directă rară cade pe apă nemișcată - suprafața apei este apoi acoperită cu mici fântâni care se ridică în întâmpinarea ploii.

O explicație calitativă a acestor fenomene este clară din Fig.

108, care prezintă trei faze succesive ale intrării unui glonț (sau a unei picături de ploaie): mai întâi, suprafața apei se îndoaie ușor în jos (faza a), apoi corpul care căde se cufundă în apă și se formează o cavitate în spatele ei (faza b) și, în cele din urmă, energia cinetică a corpului merge la prăbușirea cavității. Ca urmare a acestui colaps, apare un contrajet, care are caracter cumulativ (faza c).

Această explicație este confirmată de o modificare a experimentului - dacă trageți un glonț în apă nu perpendicular pe suprafață, ci sub un anumit unghi, atunci după împușcare se formează un penaj înclinat în direcția opusă mișcării glonțului. (Fig. 109). Aici, devierea suprafeței apei în faza a va fi asimetrică, cavitatea din fază se va deplasa în direcția zborului glonțului, iar jetul cumulat în faza finală nu va merge perpendicular pe suprafața apei, ci spre mișcarea cavității!

Explozie în aer. Diferența caracteristică dintre o explozie în aer și o explozie în apă este că aici cea mai mare parte a energiei este transformată într-o undă de șoc. Cercetările privind propagarea undelor de șoc în aer sunt de o importanță primordială. Până acum, atunci când efectuează explozii la scară largă, inginerii se confruntă cu fenomene de neînțeles - uneori efectul unei unde de șoc este de multe ori mai mare și uneori de multe ori mai mic decât cel care a fost calculat folosind formule bine testate. De regulă, astfel de abateri sunt cauzate de anomalii din atmosferă, deoarece atât viteza acustică, cât și viteza undei de șoc depind de starea atmosferei (densitate, temperatură, umiditate). Neomogenitatea atmosferei schimbă frontul undei de șoc - ea. poate urca sau poate să se agațe de pământ.

Ca și în apă, în aer pot fi create „ghizi de undă” deosebite, atunci când într-o anumită direcție atenuarea undelor se dovedește a fi semnificativ mai mică decât de obicei (vom vorbi despre acest fenomen mai jos, în § 34).

Cu aproximativ un an în urmă au existat dispute ascuțite între hidrodinamiști cu privire la următoarea întrebare. Fie ca o sarcină explozivă sferică fără o carcasă în momentul exploziei (în aer) să aibă o viteză V astfel încât energia cinetică să fie proporțională cu energia potențială E a sarcinii sau să fie semnificativ mai mare decât aceasta; întrebarea este cum va schimba viteza efectul exploziei?

În dispută au fost exprimate două puncte de vedere extreme: potrivit unuia, viteza încărcăturii în momentul exploziei practic nu ar trebui să afecteze efectul, parametrii undei de șoc se pot schimba doar cu câteva procente. Potrivit altora, viteza poate crește efectul exploziei de aproximativ zece ori.

Soluția la această dispută s-a dovedit a fi destul de simplă. Este necesar să se împartă fenomenul în două etape - eliberarea energiei de explozie și formarea unei unde de șoc. În prima etapă, în conformitate cu punctul de vedere al unuia dintre grupurile aflate în litigiu, viteza de încărcare nu are niciun efect practic, întreaga energie potențială a explozivului este convertită în energia cinetică a particulelor zburătoare ale produselor de explozie. În a doua etapă, este necesar să se ia în considerare un nor de gaz ale cărui viteze ale particulelor sunt compuse din viteza radială (din centrul sarcinii) și viteza de translație a sarcinii în sine.

Calculele și experimentele au arătat că efectul unei sarcini în mișcare (la o distanță suficient de mare de locul exploziei) este echivalent cu efectul unei sarcini staționare cu o energie potențială egală cu suma energiei potențiale a explozivului și a energia cinetică a sarcinii în momentul exploziei. În acest caz, trebuie de asemenea să presupunem că centrul redus al exploziei este distanțat de centrul real al exploziei în direcția mișcării sarcinii cu o distanță determinată de energia cinetică și energia potențială E.

Fizicianul american Robert Oppenheimer (Robert Oppenheimer), care este și „părintele bombei atomice”, s-a născut la New York în 1904 într-o familie de evrei înstăriți și educați. În timpul celui de-al Doilea Război Mondial, el a condus dezvoltarea oamenilor de știință nucleari americani pentru a crea prima bombă atomică din istoria omenirii.

Nume proces: Trinity
Data: 16 iulie 1945
Locație: Locație de testare în Alamogordo, New Mexico.

A fost testul primei bombe atomice din lume. Într-o secțiune de 1,6 kilometri în diametru, o minge de foc uriașă violet-verde-portocaliu a țâșnit spre cer. Pământul s-a cutremurat de la explozie, o coloană albă de fum s-a ridicat spre cer și a început să se extindă treptat, luând o formă minunată de ciupercă la o altitudine de aproximativ 11 kilometri.

Nume de încercare: Baker
Data: 24 iulie 1946
Locație: Laguna Bikini Atoll
Tip de explozie: sub apă, adâncime 27,5 metri
Putere: 23 kilotone

Scopul testului a fost de a investiga efectele arme nucleare navelor navale și personalului acestora. 71 de nave au fost transformate în ținte plutitoare. Acesta a fost al cincilea test al unei arme nucleare. Explozia a ridicat câteva milioane de tone de apă în aer.

Numele provocării: Able (ca parte a Operațiunii Ranger)
Data: 27 ianuarie 1951
Locație: Nevada Proving Ground

Nume proces: George
Data: 1951

Nume test: Câine
Data: 1951
Locație: Locația de testare nucleară din Nevada

Numele provocării: Mike
Data: 31 octombrie 1952
Locație: Insula Elugelab („Flora”), Atolul Eneweita
Putere: 10,4 megatone

Dispozitivul detonat în testul lui Mike, numit „cârnat”, a fost prima bombă cu „hidrogen” adevărată din clasa megatonii. Norul de ciuperci a atins o înălțime de 41 km cu un diametru de 96 km.

Nume proces: Annie (ca parte a Operațiunii Upshot Knothole)
Data: 17 martie 1953
Locație: Locația de testare nucleară din Nevada
Putere: 16 kilotone

Nume test: Grable (ca parte a Operațiunii Upshot Knothole)
Data: 25 mai 1953
Locație: Locația de testare nucleară din Nevada
Putere: 15 kilotone

Numele provocării: Castelul Bravo
Data: 1 martie 1954
Locație: Atolul Bikini
Tip de explozie: la suprafață
Capacitate: 15 megatone

Explozie bombă cu hidrogen Castelul Bravo a fost cea mai puternică explozie condusă vreodată de SUA. Puterea exploziei s-a dovedit a fi mult mai mare decât previziunile inițiale de 4-6 megatone.

Numele provocării: Castelul Romeo
Data: 26 martie 1954
Locație: Pe o barjă în Craterul Bravo, Atolul Bikini
Tip de explozie: la suprafață
Capacitate: 11 megatone

Puterea exploziei s-a dovedit a fi de 3 ori mai mare decât previziunile inițiale. Romeo a fost primul test făcut pe o barjă.

Numele testului: Seminole
Data: 6 iunie 1956

Putere: 13,7 kilotone

Nume proces: Priscilla (ca parte a seriei de încercare Plumbbob)
Data: 1957
Locație: Locația de testare nucleară din Nevada
Putere: 37 kilotone

Numele provocării: Umbrella
Data: 8 iunie 1958
Locație: Laguna Eniwetok din Oceanul Pacific
Putere: 8 kilotone

O explozie nucleară subacvatică a avut loc în timpul operațiunii Hardtack. Navele dezafectate au fost folosite drept ținte.

Nume test: stejar
Data: 28 iunie 1958
Locație: Laguna Eniwetok din Oceanul Pacific
Capacitate: 8,9 megatone

Numele testului: AN602 (alias „Tsar Bomba” și „Mama lui Kuzkin”)
Data: 30 octombrie 1961
Locație: site-ul de testare Novaya Zemlya
Capacitate: peste 50 de megatone

Nume test: AZTEC (în cadrul proiectului Dominic)
Data: 27 aprilie 1962
Locație: Insula Crăciunului
Putere: 410 kilotone

Nume test: Chama (ca parte a proiectului Dominic)
Data: 18 octombrie 1962
Locație: Insula Johnston
Capacitate: 1,59 megatone

Nume test: Truckee (ca parte a proiectului Dominic)
Data: 9 iunie 1962
Locație: Insula Crăciunului
Putere: peste 210 kilotone

Numele testului: YESO
Data: 10 iunie 1962
Locație: Insula Crăciunului
Putere: 3 megatone

Numele testului: „Unicorn” (fr. Licorne)
Data: 3 iulie 1970
Locație: atolul din Polinezia Franceză
Putere: 914 kilotone

Nume proces: Rhea
Data: 14 iunie 1971
Locație: Polinezia Franceză
Putere: 1 megaton

În timpul bombardamentului atomic de la Hiroshima bombă atomică„Kid”, 6 august 1945) numărul total al deceselor a variat între 90 și 166 de mii de oameni

În timpul bombardamentului atomic de la Nagasaki (bombă atomică „Fat Man”, 9 august 1945), numărul total de morți a fost de la 60 la 80 de mii de oameni. Aceste 2 bombardamente au devenit singurul exemplu din istoria omenirii utilizare în luptă arme nucleare.